Mathematische Beschreibung gedämpfter elektromagnetischer Schwingungen

Hallo, hier ist wieder Dr. Psi. Unser heutiges Thema ist die mathematische Behandlung elektromagnetischer Schwingungen. Zuerst erinnern wir uns an den Schwingkreis, an den Aufbau des Schwingkreises. Für ungedämpfte elektromagnetische Schwingungen und wollen dann die Erzeugung ungedämpfter Schwingungen kurz beschreiben. Dann wollen wir uns die Energiebilanz der elektromagnetischen Schwingungen anschauen. Und genau diese Energiebilanz führt uns auf die Erzeugung gedämpfter elektromagnetischer Schwingungen. Wir werden uns daran erinnern, dass für diese Art von Schwingungen bereits ein Lösungsansatz existiert. Diesen Lösungsansatz wollen wir beschreiten und aufgrund der daraus abgeleiteten Lösung einer Beschreibung eben der gedämpften elektromagnetischen Schwingung herleiten. Nachdem wir einige Formeln dazu uns angesehen haben, werden wir die Formeln von gedämpfter und ungedämpfter Schwingung miteinander vergleichen und schließlich zum Schluss das Gelernte zusammenfassen. Machen wir uns also auf den Weg durch ein etwas kompliziertes Gebiet. Aber keine Angst, wir schaffen das. Wir werden jeden Schritt ausführlich erklären. Hier ist also unser Schwingkreis. Wir sehen eine Spannungsquelle, einen Kondensator, eine Spule und einen Schalter, der zunächst offen ist. Um den Schwingkreis hinsichtlich Strom und Spannung zu untersuchen sind entsprechende Messgeräte eingebaut. Wir sehen uns nun an wie ungedämpfte Schwingungen erzeugt werden. Ein Blick auf den Schwingkreis zeigt uns, dass zur Erzeugung ungedämpfter Schwingungen der Schalter S so geschaltet werden muss, dass zwischen S und Kondensator eine Verbindung besteht. Der Kondensator muss aufgeladen werden. In diesem Fall fließt kein Strom, I ist gleich Null. Und wir sehen, dass in dem I über T Diagramm an der Stelle T gleich Null. Das ist unser Ausgangspunkt für die Beschreibung der elektromagnetischen Schwingung. Nun wird der Schalter umgelegt und der Kondensator entlädt sich. Das bedeutet, die Spannung U geht gegen Null und die Stromstärke I wird maximal. Wir sehen, dass in unserem Schaubild das die Stromstärke anwächst, aber die Richtung zeigt nach unten. Das hängt damit zusammen, dass der Kondensator und die Spannungsquelle genauso geschaltet sind, dass der Betrag der Stromstärke maximal wird, aber die Richtung ist so wie sie hier eingezeichnet wird. Also bei T/4 befinden wir uns an der Stelle des Minimums genau an dieser Stelle. Wenn der Strom maximal ist, ist die Spule von diesem Strom durchsetzt, wir finden dort ein Magnetfeld und dieses Magnetfeld ist in diesem Augenblick maximal. Nach der Zeit T/2 bricht dieses Magnetfeld zusammen und der Strom, der in dem Schwingkreis fließt wird, wenn wir uns dieses Bild angucken, das Minimum verlassen und an der Stelle T/2 entsteht wieder der Punkt I gleich Null und T gleich 1/2. Wir beobachten also hier B bricht zusammen. Der Strom fließt in diese Richtung und lädt dabei den Kondensator wieder auf. Der Kondensator wird wieder auf U gleich U max. aufgeladen, der Strom fließt, wird grösser in eine andere Richtung. Dieser Vorgang wiederholt sich. Und was haben wir da? Ja klar, wenn wir diesen Vorgang auf unserem Bild sehen, haben wir eine Schwingung. Genau das wollten wir ja haben. Wir kennen unserer ungedämpften elektromagnetischen Schwingung ein paar physikalische Größen. Das sind zum Beispiel die Periodendauer T gleich 2 Pi Wurzel L mal C, L war die Induktivität und C die Kapazität. Dann kennen wir die Frequenz, die ist 1/T also 1 durch 2 Pi mal Wurzel L mal C und schließlich die Kreisfrequenz Omega gleich 1 durch Wurzel L C. Nun wollen die Energiebilanzen von ungedämpfter und gedämpfter Schwingung miteinander vergleichen. Wir sind zunächst beim ungedämpften Schwingkreis. Wir haben gesehen, dass die Energie sich im Kondensator befindet, das ist die elektrische Energie. Dann bricht das Feld im Kondensator zusammen und es entsteht ein Strom, der ein Magnetfeld in der Spule aufbaut. Das heißt, elektrische und magnetische Energie wechseln sich einander ab. Aber die magnetische Energie und die elektrische Energie sind in der Summe konstant. Das ist der Fall des ungedämpften Schwingkreises. Nun schauen wir uns den gedämpften Schwingkreis an. Wir notieren noch einmal an dieser Stelle den ungedämpften Schwingkreis. Im gedämpften Fall haben natürlich auch wieder ein Magnetfeld und ein elektrisches Feld. Wir können also wieder notieren E magnetisch plus E elektrisch. Aber jetzt kommt noch etwas dazu. Wenn hier ein Strom fließt, dann wird natürlich das auf die Leitung sich auswirken. Die Leitungen werden sich erwärmen. Die Wärme wird an die Umwelt abgegeben und geht dem Schwingkreis verloren. Und das ist natürlich der Fall, dass wir beobachten die Schwingungen im Verlauf der Zeit gedämpft wird. Und dieser Fall wird dadurch berücksichtigt, dass wir hier eine Energie hinzufügen, die ... und wir haben hier den Index R, steht für Ohmschen Widerstand des gesamten Schwingkreises... da geht einige Energie rein. Insgesamt bleibt aber die Energie konstant. Das ist also der gedämpfte Fall. Was fangen wir nun mit unserer schönen Formel an? Wir müssen uns jetzt in einem nächsten Schritt überlegen, wie wir aus diesen Formeln E magnetisch, E elektrisch ein wenig zum Schwingkreis übergehen. Dort haben wir die physikalischen Größen L Induktivität, C Kapazität. Und dies wollen wir hier einsetzen. Dabei wollen wir uns daran erinnern wie der Zusammenhang zwischen diesen Größen und der Energie ist. Das können wir entweder dadurch machen, dass ihr euch in eurem Kopf mal umseht, welche Formeln da existieren oder ihr guckt in eine Formelsammlung. Dies nehme ich euch mal ab. Wir erinnern uns, dass die magnetische Energie die Form hat 1 durch 2 mal L mal Q Punkt Quadrat. Die Energie, die über die Ohmschen Widerstände sich definiert lassen wir erstmal stehen. Die elektrische Energie, die ist gegeben durch 1 durch 2 C mal Q Quadrat. Und das Ganze ist konstant. Hier steht die Formel, die uns interessiert. Diese Formel wollen jetzt nach der Zeit ableiten. Dazu brauchen wir noch ein paar Kenntnisse aus dem Mathematikunterricht. Wenn wir das nach der Zeit ableiten und ich erinnere noch einmal daran, Q ist eigentlich mit dem Argument t versehen, genauso wie E. Wir haben das Argument weggelassen aus Platzgründen, damit es hier übersichtlicher bleibt. Das nach der Zeit abgeleitet, die 2 Punkt nach vorne kürze ich weg, es bleibt L mal Q Punkt. Und die innere Ableitung von Q Punkt wäre dann Q zwei Punkt plus hier notieren wir einfach die zeitliche Ableitung durch den Punkt. Der dritte Term zeitlich abgeleitet ergibt die zwei wieder nach vorne, es bleibt 1 durch C mal Q Punkt mal, und ich habe jetzt die Reihenfolge vertauscht, Q mal Q Punkt. Und wenn wir jetzt hier die Konstante ableiten, Konstante abgeleitet ergibt Null. Klar. Nun schauen wir uns mal diesen Term an, den müssen wir etwas näher betrachten. Die zeitliche Ableitung der Energie ist die Leistung. Also können wir notieren: E_R Punkt gleich Leistung P, das ist bekanntlich U mal I oder anders geschrieben R mal I Quadrat. Und wenn wir jetzt noch den Zusammenhang zwischen I und der Ladung, du erinnerst dich sicherlich, I ist gleich Q durch T, wenn wir das berücksichtigen, können wir auch schreiben R mal Q Punkt zum Quadrat. Diesen Term setzen wir in unsere Formel ein und erhalten: L mal Q Punkt mal Q zwei Punkt plus. Jetzt berücksichtigen wir diesen Term: R mal Q Punkt zum Quadrat plus 1 durch C, Q Punkt mal Q gleich Null. Was fällt bei dieser Formel auf? Wir haben in jedem dieser Terme Q Punkte stehen und das wollen wir einfach einmal ausklammern. Wir erhalten Q Punkt mal in Klammern L mal Q zwei Punkt plus einmal von diesem Q Punkt Quadrat geht nach vorne, also R mal Q Punkt plus 1 durch C mal Q Punkt ausgeklammert. Es bleibt übrig: Q Klammer zu gleich Null. Hier steht ein Produkt aus zwei Faktoren. Der erste Faktor ist Q Punkt, hängt mit I zusammen. Das wissen wir nun inzwischen. Und wir sehen, dass dieser Faktor nicht immer gleich Null ist. Folglich muss der zweite Faktor gleich Null sein. Wir notieren den, dividieren aber diesen Faktor insgesamt gleich durch L, dann bleibt hier übrig Q zwei Punkt plus Division des gesamten Faktors durch L, also R durch L mal Q Punkt plus, werden auch hier wieder den Faktor L berücksichtigen, L mal C mal Q gleich Null. Dieser Lösungsansatz, immer daran denken, wir haben Y durch Q ersetzt, der hat die Gestalt Q mal Q max mal, und jetzt kommt es, ein Faktor, der noch zu diskutieren ist: e hoch minus K mal t mal Cosinus Omega Strich mal t. Dieser Faktor, der berücksichtigt unsere Energieverluste. Und dieser Energieverlust sind in unserem Fall zu notieren als R Ohmscher Widerstand durch 2 mal L. Diese Gleichung müssen wir jetzt noch in Verbindung bringen mit der Stromstärke I, die haben wir ja hier auf dieser Grafik zu sehen. Wir erinnern uns daran noch einmal, dass I von t gleich Q Punkt von t ist. Dass heißt, wir müssen diesen Term ableiten. Das Ganze ist ein bisschen kompliziert, aber wir können in erster Näherung für I von t folgenden Zusammenhang notieren: I von t ist ungefähr gleich minus, komme ich gleich noch einmal darauf, Imax mal e hoch minus, jetzt berücksichtigen wir die Verluste, durch zwei L mal t mal, und der Cosinus abgeleitet ist minus Sinus, daher das Minuszeichen. Sinus Omega Strich mal t. Wenn wir uns diese Formal mal anschauen und das mit unserer, mit dem Stromstärkezeitverlauf im gedämpften und ungedämpften Fall vergleichen, sehen wir, dass diese maximale Größe mit einem Term multipliziert wird, der von der Zeit abhängt und der unsere Verluste beschreibt. Dass heißt, wenn wir die Kurve, die entsprechende Kurve zeichnen, werden die jeweiligen Ausschläge nach oben und nach unten im Vergleich zur, unter Berücksichtigung der e-Funktion kleiner. Das heißt, wir haben einen Verlauf mit abnehmender Amplitude. Was ist das? Das ist eben eine gedämpfte Schwingung. Wir können die maximalen, minimal noch entsprechend miteinander durch eine Linie verbinden und diese Linie entspricht dann dieser e-Funktion. Was haben wir erreicht? Wir haben eine gute mathematische Beschreibung der gedämpften Schwingung. Aber wir haben noch eine Kleinigkeit, die wir dazu notieren können. Nämlich, wir wollen einmal vergleichen wie Kreisfrequenz und Frequenz von gedämpften und ungedämpften Fall aussehen. Hier haben wir die Kreisfrequenz der gedämpften Schwingung und diese ist gleich Wurzel 1 durch LC minus R Quadrat durch 4 L Quadrat. Ich sage gleich noch etwas dazu. Wir können uns noch die Formel für die Frequenz notieren. Die ist 1 durch 2 Pi Wurzel 1 durch LC minus R Quadrat durch 4 L Quadrat. Wenn wir die beiden Formeln jeweils miteinander vergleichen, sehen wir, dass die Formel, wenn wir dieses Glied, das die Energieverluste beschreibt in Folge der Ohmschen Widerstände vernachlässigen, dann erhalten wir sofort wieder die Formel der Kreisfrequenz für den ungedämpften Fall. Analog für die Frequenz F wenn auch hier wieder R verschwindet, steht wieder dieselbe Formel da. Wir haben damit die mathematische Behandlung der gedämpften Schwingung abgehakt. Das war es, ich hoffe, du hast alles verstanden. Vielleicht sehen wir uns wieder bei einem der nächsten Videos von Dr. Psi. Tschüss.